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測定泊松比用什麼儀器

發布時間: 2021-02-17 23:35:05

Ⅰ 測試頻率特性的常用方法有哪幾種各需使用什麼儀器

1.比較:測表面表面粗糙度板直接進行比較用於車間評定表面粗糙度值較工件版
2.光切權:應用光切原理測量表面粗糙度種測量用儀器——光切顯微鏡(雙管顯微鏡) 該儀器適用於車.銑.刨等加工獲金屬平面或外圓表面主要測量Rz值測量范圍Rz0.5~60μm
3、干涉: 利用光波干涉原理測量表面粗糙度種測量用儀器干涉顯微鏡主要用於測量Rz值測量范圍Rz0.05~0.8μm般用於測量表面粗糙度要求高表面
4、針描: 種接觸式測量表面粗糙度用儀器電輪廓儀該儀器直接顯示Ra值適宜於測量Ra值0.025~6.3μm
5、印摸: 實際測量遇深孔盲孔凹槽內螺紋等既能使用儀器直接測量能使用板比較表面用印摸印摸利用些流性彈性塑性材料(石蠟等)貼合 測表面測表面輪廓復制模測量印模評定測表面粗糙度

般採用1、4電輪廓儀稱粗糙度儀內儀器供應商都例:北京代

Ⅱ 應該用什麼應力檢測儀器

應變檢測一般使用應變儀,根據被檢測信號的頻率選擇適合的應變儀,應力檢測一般都是通過測應變、泊松比得出應力。直接檢測應力比較忙煩。具體檢測你到時再問

Ⅲ 泊松比系數及測量方法

4.6.1 認識泊松比系數的歷史過程[40]

文獻[40]對認識泊松比系數的歷史過程及岩石變形的有關情況進行了綜述,略作介紹如下。

Thomas Young(1773~1829)1807年出版的Course of Lectures 指出,桿在拉伸和壓縮過程中,縱向變形總是伴隨著側向變形。Siméon Denis Poisson(1781~1840)1828年在巴黎科學院宣讀並在次年出版的研究報告中,基於少量均勻各向同性圓柱桿的拉伸試驗,提出了現在稱之為泊松比系數的彈性常數,其試驗數值為0.25。根據一個並不確切的分子模型,也得到泊松比系數為1/4。Guillame Wertheim(1815~1861)也支持泊松比系數為單一常數,但所作的試驗與泊松的理論預測並不一致,1848年他推薦1/3 作為泊松比系數的取值;1857年給出具有圓、橢圓、矩形柱體以及管狀試樣的扭轉結果,認為泊松比系數不是1/4,而接近於1/3。試驗涉及的材料有鐵、玻璃、木材等。

Kupffer A T(1799~1865)、Neumann F E(1798~1895)基於各自的實驗結果,認為泊松比系數隨材料而變化,並非常數。Gustav Robert Kirchhoff(1824~1887)於1859年在圓柱狀的金屬懸臂梁自由端作用偏心載荷,使之同時產生扭轉和彎曲,利用附著在懸臂梁端面上的反射鏡測量其扭角和傾角;結果表明,鋼的泊松比系數為 0.297,黃銅為0.387。Barré de Saint-Venant(1797~1886)進行的矩形梁純彎曲試驗,建立了泊松比系數的測定方法。矩形梁純彎曲時,其寬度方向將產生泊松效應:受拉應力的凸邊寬度減小,受壓應力的凹邊寬度增加。測量矩形梁端面和側面中心線的彎曲半徑,其比值就是泊松比系數。其後許多人對多種材料進行了泊松比系數的實驗測定。

Woldemar Voigt(1850~1919)在1887~1889年從單一晶體不同方向切出柱狀試樣進行扭轉彎曲試驗,最終確定對於各向同性材料的彈性變形,需要用兩個參數來描述,即彈性模量和柏松比系數。1908年Eard August Grüneisen(1877~1949)進行單向拉伸試驗,首次利用直接測定試樣縱向和橫向變形的方法確定泊松比系數。這已成為現在標準的靜態測定方法。更為詳盡的歷史進程可以參見文獻[41,42]。

4.6.2 負值泊松比系數

文獻[43]對動態泊松比為負值的岩心進行了單軸壓縮試驗,在載入初期試樣側向也出現了收縮,即泊松比為負值。筆者進行的重復試驗表明,產生這種現象是試驗方法欠妥所致[44]。不過,確實發現了一些材料具有負值泊松比系數,如具有內凹結構的孔狀金屬、各向異性的纖維復合體、方石英-a晶體等。Lakes R S及其合作者對具有負值泊松比系數的材料進行了一系列研究,http://silver.neep.wisc.e/~lakes/Poisson.html 列出了詳細的文獻,給出了動畫展示的力學模型[45,46]。現在這些具有負值泊松比系數的材料通常稱為「細胞增大或孔隙增大的材料(auxetic materials or auxetics)」。高度各向異性的岩石出現負值泊松比系數也偶有報道;此外熱效應引起花崗岩內部微破裂後,降溫過程產生的殘余應力,可以使試樣出現負值泊松比系數;而單向拉伸時晶粒間微裂紋將引起的岩石結構變化,使側向變形出現明顯的膨脹[47]。但這些都是異常現象(abnormal behaviour),而且也不是彈性變形。

4.6.3 岩石的體積應變和擴容

在完全線彈性階段,材料的應力-應變關系服從廣義虎克定律。常規三軸應力狀態σ23下,有

11-2νσ3 (4.21)

33-ν(σ13) (4.22)

式中:σ1為軸向應力;ε1為軸向應變;σ3為圍壓;ε3為環向或側向應變;E和ν是材料參數楊氏模量和泊松比。在圍壓恆定時有

ν=-E·dε3/dσ1=-dε3/dε1 (4.23)

這也是材料參數泊松比的定義。通常都是利用圍壓為零的試驗,即岩樣單軸壓縮的側向變形和軸向變形來確定泊松比系數。利用公式(4.23)確定的稱為切線泊松比,而利用下式求得的稱為割線泊松比。

ν=-ε31 (4.24)

在忽略高階微量時,圓柱岩樣的體積應變(以體積減小為正)

εv123=(1-2ν)ε1 (4.25)

不過岩石並非完全的線彈性材料,岩樣實際壓縮過程中應力與變形之間並不能很好地保持線性關系,岩樣在側向的變形也不總是具有對稱性。圖4-29是一個典型的單軸壓縮試驗結果[48]

圖4-29 岩樣單軸壓縮過程中的變形特性

1—軸向應力;2—側向應變ε2;3—側向應變ε3;4—體積應變εv縱坐標為軸向應力;橫坐標為岩樣的各種應變

對圖4-29中大理岩試樣,軸向應力與軸向應變的曲線1,偏離直線關系的A點處軸向應力為抗壓強度的86.5%,其他岩樣的試驗結果相應值在71.9%~86.5%之間,彼此差別不大。

試樣在兩個互相垂直方向的側向變形曲線2和曲線3,在B點以下是相互重合的,表明試樣變形均勻;而B點以上岩樣的側向膨脹不再同步。不同岩樣的B點位置不同,其軸向應力最小達到抗壓強度的27.6%,最大可達到抗壓強度的62.2%,差別很大。

從圖4-29中體積應變隨軸向應力的變化過程可以看到,在軸向載入初期,岩樣體積隨壓力增加而減小。當應力達到σC時(在岩樣強度的1/3~1/2之間),體積變形偏離線彈性過程,偏離的部分稱為非彈性增加。在應力達到σD(在岩樣強度的1/2左右)之後,岩樣的體積開始增大。在應力達到σE時,岩樣已達到原始體積。通常認為,在初始擴容點C岩石內部出現微裂隙,在臨界點D微裂隙開始發展成連續裂紋,E點之後預示著岩石即將破裂。這對單軸壓縮和三軸壓縮同樣如此,只不過單軸壓縮過程中岩樣的體積膨脹更為明顯。

Ⅳ 測量材料的彈性模量和泊松比還有哪些方法

1 國外標准概括
國內外耐火行業彈性模量測試方法有DIN EN ISO 12680-1、ASTM C 885、ASTM C 1548-2、ASTM C 1419。標准中制定的均為耐火材料常溫測試方法,還沒對其高溫彈性模量測試方法做具體說明。
目前國際上已經制定的彈性模量標准均採用動態法。據有關方透露,靜態法測試楊氏模量標准也在准備中。
1.1 動態法
動態法測試主要分為脈沖激振法、聲頻共振法、聲速法。
脈沖激振法:結構原理見圖1。通過合適的外力給定試樣脈沖激振信號,當激振信號中的某一頻率與試樣的固有頻率相一致時,產生共振,此時振幅最大,延時最長,這個波通過測試探針或測量話筒的傳遞轉換成電訊號送入儀器,測出試樣的固有頻率,由公式 計算得出楊氏模量E。

圖1 彈性模量測試結構原理圖(脈沖激振法)
特點:--- 國際通用的一種常溫測試方法,如ISO 12680-1、ASTM C 1548;
--- 信號激發、接收結構簡單,測試測試准確;
--- 信號激發、接收均採用非接觸式,便於實現高溫測試;
--- 頻譜分析得試樣固有頻率,准確、直觀。
聲頻共振法:結構原理見圖2。指有聲頻發生器發送聲頻電信號,由換能器轉換為振動信號驅動試樣,再由換能器接收並轉換為電信號,分析此信號與發生器信號在示波器上形成的圖形,得出試樣的固有頻率f,由公式 E=C1•w•f2 得出試樣的楊氏模量。

圖2 彈性模量測試結構原理圖(聲頻共振法)
特點: --- 採用標准ASTM C 885 Standard Test Method for Young』s Molus of Refractory Shapes by Sonic Resonance
--- 聲頻發生器、放大器等組成激發器;
--- 換能器接收信號,示波器顯示信號;
--- 李薩如圖形判斷試樣固有頻率。
缺點: --- 激發器結構復雜,必要時激發器需要與試樣表面耦合,操作不方便;
--- 示波器數據處理及顯示單一;
--- 可能存在多個李薩如圖形,易誤判;
--- 該方法不方便用於高溫測試。
聲速法:其結構原理見圖3、4。由信號發生器給出超聲信號,測試信號在試樣中的傳播時間,得出該信號在試樣中的傳播速度ν,由公式E=ρ•ν2計算得試樣楊氏模量。

圖3 聲速法測試結構原理圖 圖4 聲速測定原理圖
特點: --- 採用標准ASTM C 1419 Standard Test Method for Sonic Velocity in Refractory Materials at Room Temperature And Its Use In Obtaining an Approximate Young』s Molus;
--- 超聲波發生器及換能器組成激發系統;
--- 換能器轉換信號;
--- 測試超聲波在試樣兩平行面的傳播時間差,計算聲速。
缺點: --- 激發器結構復雜,必要時激發器需要與試樣表面耦合,操作不方便;
--- 時間差的信號處理點容易引入誤差,只能得出近似楊氏模量;
--- 該方法不方便用於高溫測試。
1.2 靜態法
靜態法是指在試樣上施加一恆定的彎曲應力,測定其彈性彎曲撓度,或是在試樣上施加一恆定的拉伸(或壓縮)應力,測定其彈性變形量;或根據應力和應變計算彈性模量。
特點: --- 國內採用的方法,國內外耐火行業目前還沒制定相應的標准;
--- 獲得材料的真實變形量 應力---應變曲線。
缺點:試樣用量大;准確度低;不能重復測定。
1.3 小結
--- 國際上僅制定了常溫動態彈性模量測試方法;
--- 脈沖激振法可同時用於常溫、高溫彈性模量測試,其它標准均不易實現高溫條件;
--- 脈沖激振法結構較為簡單,測試准確,更適於標准制定;
--- 靜態法可用於常溫、高溫楊氏模量測試,但目前還沒有相關標准;
--- 標准中僅簡單提示可用於高溫情況下的測量,但沒有詳細說明。

Ⅳ 直徑檢測,應該用什麼儀器

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Ⅵ 岩石泊松比怎麼測

泊松比的測試方法有:機械方法、聲學方法、光學方法、其他方法。
目前地層或岩石的泊松比的測試大致有兩種:
1.利用岩樣或鑽井岩芯在實驗室測定縱橫波速計算泊松比;
2.利用地震波資源計算泊松比

Ⅶ 測量一二三四分別用什麼儀器

1.溫度市
2.時鍾
3.彈簧稱
4.天平

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