测定泊松比用什么仪器

Ⅰ 测试频率特性的常用方法有哪几种各需使用什么仪器

1．比较：测表面表面粗糙度板直接进行比较用于车间评定表面粗糙度值较工件版
2．光切权：应用光切原理测量表面粗糙度种测量用仪器——光切显微镜（双管显微镜） 该仪器适用于车.铣.刨等加工获金属平面或外圆表面主要测量Rz值测量范围Rz0.5~60μm
3、干涉： 利用光波干涉原理测量表面粗糙度种测量用仪器干涉显微镜主要用于测量Rz值测量范围Rz0.05~0.8μm般用于测量表面粗糙度要求高表面
4、针描： 种接触式测量表面粗糙度用仪器电轮廓仪该仪器直接显示Ra值适宜于测量Ra值0.025~6.3μm
5、印摸： 实际测量遇深孔盲孔凹槽内螺纹等既能使用仪器直接测量能使用板比较表面用印摸印摸利用些流性弹性塑性材料（石蜡等）贴合 测表面测表面轮廓复制模测量印模评定测表面粗糙度

般采用1、4电轮廓仪称粗糙度仪内仪器供应商都例：北京代

Ⅱ 应该用什么应力检测仪器

应变检测一般使用应变仪，根据被检测信号的频率选择适合的应变仪，应力检测一般都是通过测应变、泊松比得出应力。直接检测应力比较忙烦。具体检测你到时再问

Ⅲ 泊松比系数及测量方法

4.6.1 认识泊松比系数的历史过程^［40］

文献［40］对认识泊松比系数的历史过程及岩石变形的有关情况进行了综述，略作介绍如下。

Thomas Young（1773～1829）1807年出版的Course of Lectures 指出，杆在拉伸和压缩过程中，纵向变形总是伴随着侧向变形。Siméon Denis Poisson（1781～1840）1828年在巴黎科学院宣读并在次年出版的研究报告中，基于少量均匀各向同性圆柱杆的拉伸试验，提出了现在称之为泊松比系数的弹性常数，其试验数值为0.25。根据一个并不确切的分子模型，也得到泊松比系数为1/4。Guillame Wertheim（1815～1861）也支持泊松比系数为单一常数，但所作的试验与泊松的理论预测并不一致，1848年他推荐1/3 作为泊松比系数的取值；1857年给出具有圆、椭圆、矩形柱体以及管状试样的扭转结果，认为泊松比系数不是1/4，而接近于1/3。试验涉及的材料有铁、玻璃、木材等。

Kupffer A T（1799～1865）、Neumann F E（1798～1895）基于各自的实验结果，认为泊松比系数随材料而变化，并非常数。Gustav Robert Kirchhoff（1824～1887）于1859年在圆柱状的金属悬臂梁自由端作用偏心载荷，使之同时产生扭转和弯曲，利用附着在悬臂梁端面上的反射镜测量其扭角和倾角；结果表明，钢的泊松比系数为 0.297，黄铜为0.387。Barré de Saint-Venant（1797～1886）进行的矩形梁纯弯曲试验，建立了泊松比系数的测定方法。矩形梁纯弯曲时，其宽度方向将产生泊松效应：受拉应力的凸边宽度减小，受压应力的凹边宽度增加。测量矩形梁端面和侧面中心线的弯曲半径，其比值就是泊松比系数。其后许多人对多种材料进行了泊松比系数的实验测定。

Woldemar Voigt（1850～1919）在1887～1889年从单一晶体不同方向切出柱状试样进行扭转弯曲试验，最终确定对于各向同性材料的弹性变形，需要用两个参数来描述，即弹性模量和柏松比系数。1908年Eard August Grüneisen（1877～1949）进行单向拉伸试验，首次利用直接测定试样纵向和横向变形的方法确定泊松比系数。这已成为现在标准的静态测定方法。更为详尽的历史进程可以参见文献［41，42］。

4.6.2 负值泊松比系数

文献［43］对动态泊松比为负值的岩心进行了单轴压缩试验，在加载初期试样侧向也出现了收缩，即泊松比为负值。笔者进行的重复试验表明，产生这种现象是试验方法欠妥所致^［44］。不过，确实发现了一些材料具有负值泊松比系数，如具有内凹结构的孔状金属、各向异性的纤维复合体、方石英-a晶体等。Lakes R S及其合作者对具有负值泊松比系数的材料进行了一系列研究，http://silver.neep.wisc.e/～lakes/Poisson.html 列出了详细的文献，给出了动画展示的力学模型^{［45，46］}。现在这些具有负值泊松比系数的材料通常称为“细胞增大或孔隙增大的材料（auxetic materials or auxetics）”。高度各向异性的岩石出现负值泊松比系数也偶有报道；此外热效应引起花岗岩内部微破裂后，降温过程产生的残余应力，可以使试样出现负值泊松比系数；而单向拉伸时晶粒间微裂纹将引起的岩石结构变化，使侧向变形出现明显的膨胀^［47］。但这些都是异常现象（abnormal behaviour），而且也不是弹性变形。

4.6.3 岩石的体积应变和扩容

在完全线弹性阶段，材料的应力-应变关系服从广义虎克定律。常规三轴应力状态σ₂=σ₃下，有

Eε₁=σ₁-2νσ₃ （4.21）

Eε₃=σ₃-ν（σ₁+σ₃） （4.22）

式中：σ₁为轴向应力；ε₁为轴向应变；σ₃为围压；ε₃为环向或侧向应变；E和ν是材料参数杨氏模量和泊松比。在围压恒定时有

ν=-E·dε₃/dσ₁=-dε₃/dε₁ （4.23）

这也是材料参数泊松比的定义。通常都是利用围压为零的试验，即岩样单轴压缩的侧向变形和轴向变形来确定泊松比系数。利用公式（4.23）确定的称为切线泊松比，而利用下式求得的称为割线泊松比。

ν=-ε₃/ε₁ （4.24）

在忽略高阶微量时，圆柱岩样的体积应变（以体积减小为正）

ε_v=ε₁+ε₂+ε₃=（1-2ν）ε₁ （4.25）

不过岩石并非完全的线弹性材料，岩样实际压缩过程中应力与变形之间并不能很好地保持线性关系，岩样在侧向的变形也不总是具有对称性。图4-29是一个典型的单轴压缩试验结果^［48］。

图4-29 岩样单轴压缩过程中的变形特性

1—轴向应力；2—侧向应变ε₂；3—侧向应变ε₃；4—体积应变ε_v纵坐标为轴向应力；横坐标为岩样的各种应变

对图4-29中大理岩试样，轴向应力与轴向应变的曲线1，偏离直线关系的A点处轴向应力为抗压强度的86.5%，其他岩样的试验结果相应值在71.9%～86.5%之间，彼此差别不大。

试样在两个互相垂直方向的侧向变形曲线2和曲线3，在B点以下是相互重合的，表明试样变形均匀；而B点以上岩样的侧向膨胀不再同步。不同岩样的B点位置不同，其轴向应力最小达到抗压强度的27.6%，最大可达到抗压强度的62.2%，差别很大。

从图4-29中体积应变随轴向应力的变化过程可以看到，在轴向加载初期，岩样体积随压力增加而减小。当应力达到σ_C时（在岩样强度的1/3～1/2之间），体积变形偏离线弹性过程，偏离的部分称为非弹性增加。在应力达到σ_D（在岩样强度的1/2左右）之后，岩样的体积开始增大。在应力达到σ_E时，岩样已达到原始体积。通常认为，在初始扩容点C岩石内部出现微裂隙，在临界点D微裂隙开始发展成连续裂纹，E点之后预示着岩石即将破裂。这对单轴压缩和三轴压缩同样如此，只不过单轴压缩过程中岩样的体积膨胀更为明显。

Ⅳ 测量材料的弹性模量和泊松比还有哪些方法

1 国外标准概括
国内外耐火行业弹性模量测试方法有DIN EN ISO 12680-1、ASTM C 885、ASTM C 1548-2、ASTM C 1419。标准中制定的均为耐火材料常温测试方法，还没对其高温弹性模量测试方法做具体说明。
目前国际上已经制定的弹性模量标准均采用动态法。据有关方透露，静态法测试杨氏模量标准也在准备中。
1.1 动态法
动态法测试主要分为脉冲激振法、声频共振法、声速法。
脉冲激振法：结构原理见图1。通过合适的外力给定试样脉冲激振信号，当激振信号中的某一频率与试样的固有频率相一致时，产生共振，此时振幅最大，延时最长，这个波通过测试探针或测量话筒的传递转换成电讯号送入仪器，测出试样的固有频率，由公式 计算得出杨氏模量E。

图1 弹性模量测试结构原理图（脉冲激振法）
特点：--- 国际通用的一种常温测试方法，如ISO 12680-1、ASTM C 1548；
--- 信号激发、接收结构简单，测试测试准确；
--- 信号激发、接收均采用非接触式，便于实现高温测试；
--- 频谱分析得试样固有频率，准确、直观。
声频共振法：结构原理见图2。指有声频发生器发送声频电信号，由换能器转换为振动信号驱动试样，再由换能器接收并转换为电信号，分析此信号与发生器信号在示波器上形成的图形，得出试样的固有频率f，由公式 E=C1•w•f2 得出试样的杨氏模量。

图2 弹性模量测试结构原理图（声频共振法）
特点： --- 采用标准ASTM C 885 Standard Test Method for Young’s Molus of Refractory Shapes by Sonic Resonance
--- 声频发生器、放大器等组成激发器；
--- 换能器接收信号，示波器显示信号；
--- 李萨如图形判断试样固有频率。
缺点： --- 激发器结构复杂，必要时激发器需要与试样表面耦合，操作不方便；
--- 示波器数据处理及显示单一；
--- 可能存在多个李萨如图形，易误判；
--- 该方法不方便用于高温测试。
声速法：其结构原理见图3、4。由信号发生器给出超声信号，测试信号在试样中的传播时间，得出该信号在试样中的传播速度ν，由公式E=ρ•ν2计算得试样杨氏模量。

图3 声速法测试结构原理图 图4 声速测定原理图
特点： --- 采用标准ASTM C 1419 Standard Test Method for Sonic Velocity in Refractory Materials at Room Temperature And Its Use In Obtaining an Approximate Young’s Molus；
--- 超声波发生器及换能器组成激发系统；
--- 换能器转换信号；
--- 测试超声波在试样两平行面的传播时间差，计算声速。
缺点： --- 激发器结构复杂，必要时激发器需要与试样表面耦合，操作不方便；
--- 时间差的信号处理点容易引入误差，只能得出近似杨氏模量；
--- 该方法不方便用于高温测试。
1.2 静态法
静态法是指在试样上施加一恒定的弯曲应力，测定其弹性弯曲挠度，或是在试样上施加一恒定的拉伸（或压缩）应力，测定其弹性变形量；或根据应力和应变计算弹性模量。
特点： --- 国内采用的方法，国内外耐火行业目前还没制定相应的标准；
--- 获得材料的真实变形量 应力---应变曲线。
缺点：试样用量大；准确度低；不能重复测定。
1.3 小结
--- 国际上仅制定了常温动态弹性模量测试方法；
--- 脉冲激振法可同时用于常温、高温弹性模量测试，其它标准均不易实现高温条件；
--- 脉冲激振法结构较为简单，测试准确，更适于标准制定；
--- 静态法可用于常温、高温杨氏模量测试，但目前还没有相关标准；
--- 标准中仅简单提示可用于高温情况下的测量，但没有详细说明。

Ⅳ 直径检测，应该用什么仪器

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Ⅵ 岩石泊松比怎么测

泊松比的测试方法有：机械方法、声学方法、光学方法、其他方法。
目前地层或岩石的泊松比的测试大致有两种：
1.利用岩样或钻井岩芯在实验室测定纵横波速计算泊松比；
2.利用地震波资源计算泊松比

Ⅶ 测量一二三四分别用什么仪器

1.温度市
2.时钟
3.弹簧称
4.天平